1 吸收狀態(tài)：樣品到探測器的距離接近于零。

2近場衍射機制：有效傳播距離相對較小，即 rF2 = λD ?h2。rF是所謂菲涅爾區(qū)在樣品平面上的半徑，它決定了物體中對圖像中的點 P有貢獻的有限區(qū)域。在這些條件下，襯度是在特定物體特征周圍局部形成的。物體內(nèi)部細節(jié)的邊界會被強烈增強（眾所周知的 "邊緣增強"的效果），每個邊緣都對應(yīng)一個明顯的干涉圖案，從而提供可靠的物體形態(tài)信息。為了表達近場模式的上述條件，體成分分析，必須定義菲涅爾數(shù)為 NF ≡ h2/(λD)，這樣 NF ?1。

如今，許多μ-CT系統(tǒng)都能達到分辨率低于1μm的范圍內(nèi)，體素尺寸低于0.1 μm。樣品相對于光源和探測器的位置可以改變，以調(diào)整放大率和分辨率；但是，由于樣品必須在視野內(nèi)，因此位置總是樣品大小和空間分辨率之間的折衷。

傳統(tǒng)的μ-CT光源主要用于吸收模式，因為產(chǎn)生的光束不具有足夠的相干性來獲得相位襯度。

用于μ-CT系統(tǒng)的探測器照相機可根據(jù)其是否具有分辨X射線能量的能力分為兩類。種情況是光譜 CT，由于單光子計數(shù)探測器取得的進步，近在μ-CT系統(tǒng)中引入了這項新技術(shù)。在大多數(shù)情況下，探測器只是對所有 X 射線能量進行積分。

要描述圖像的形成，必須從單個X射線光子的相互作用過程，骨密度體成分分析，到考慮到吸收和散射的X射線光束的定量衰減。一般來說，X射線成像背后的機制可以用樣品的復(fù)折射率來解釋。在宏觀層面上，均質(zhì)材料（即密度和原子序數(shù)Z一致）對單能量入射X射線光束的吸收可以用以下公式描述其中，脂肪含量體成分分析，I 為光束穿過物質(zhì)后的強度，肌肉含量體成分分析，I0為入射強度；Δx為材料厚度。μ稱為線性衰減系數(shù)，由光電效應(yīng)、康普頓效應(yīng)和相干散射效應(yīng)的線性組合給出。

以上公式被稱為比爾-朗伯定律。顯然，μ值高物體比μ值低的物體更能衰減X射線。例如，在醫(yī)學(xué)成像中，骨骼（高μ值）比軟組織（低μ值）對X射線光子的衰減更大。在處理非均勻物體（即由多個具有不同吸收系數(shù)的較小均勻元素組成的物體）時，單個元素的入射強度由前一個元素的出射強度給出。將這一概念以級聯(lián)的方式重復(fù)應(yīng)用于每一個元素

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